Sobald ich mehr Formeln eingebe als auf eine Seite passen, passiert folgendes: er legt eine neue Seite #1 an, die aber völlig leer ist
und auf Seite #2 steht dann alles was logischerweise auf Seite #1 sollte.
Der Inhalt den ich gern auf Seite 2 hätte, taucht dann nirgends mehr auf.
Ich muss dazu sagen, die Befehle zur Seiteneinrichtung die ich da verwende sind mir eh nicht ganz geheuer da ich sie per google gefunden habe....
Über ein paar tipps würde ich mich sehr freuen,
lg
Hagi
% Das ist mein LaTeX-Dokument.
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\begin{document}
\begin{tabularx}{\textwidth}{|l|l|X|}
\multicolumn{3}{c}{\Large\bfseries Formelsammlung CVT}\\\hline
\multicolumn{3}{|c|}{\bfseries Thermodynamik}\\\hline
1. &Reaktionsenthalpie (T) &
$ \Delta H_{R}(T)=\sum\limits_{i=1}^{N}{(\nu_i* \Delta H_{f_i}^0)+{\int_{298K}^{T}(\sum\limits_{i=1}^{N} \nu_i*c_{p,i})dT= \Delta H_{R}^0+\int_{298K}^{T}(\sum\limits_{i=1}^{N} \nu_i*c_{p,i})dT}}$ \\
& & $ \ \textbf {mit}\ c_{p,i} =a_i+b_iT+c_iT^2+d_iT^3 $ \\
& & $ \int_{298K}^{T}(\sum\limits_{i=1}^{N}\nu_i*c_{p,i})dT=\int_{298}^T(\Delta a+\Delta bT+\Delta cT^2+\Delta dT^3)dT\ \textbf {mit}\ \Delta a = \sum\limits_{i=1}^{N}\nu_ia_i$ \\
& & $ \int_{298K}^{T}(\sum\limits_{i=1}^{N}\nu_i*c_{p,i})dT=[\Delta aT+\frac {\Delta b}{2}T^2+\frac {\Delta c}{3}T^3+\frac {\Delta d}{4}T^4]_{298}^T $ \\
\hline
2. &Bildungs- und Verbrennungsenth. &
$ \Delta H_{f_i}^0= -\Delta H_{c_i}^0 $ \\
\hline
3. &Gleichgewichtsbedingung bei p,T = konst. &
$ (\frac{dG}{d\xi})_{T,p}=0\ \textbf {bzw.}\ \sum\limits_{i=1}^{N} \nu_i\overline{G}_i=0 $ \\
\hline
4. &Gleichgewichtsbedingung &
$k_a^0=e^{\{\frac{-\Delta G_R}{RT}\}}=\prod\limits_{i=1}^{N}a^{\nu_i}_i\ \textbf {mit:}\ G: a_i=x_i*(\frac{p}{1bar}),\ Li: a_i=x_i,\ S:a_i=1 $ \\
& & $ k_a(T):=\textmd{eine sigmdiale Kurve: \textit{exotherm: fallend und endotherm: steigend}} $ \\
& & $ k_a(T)=k_a^0*e^{\{ \frac{\int_{298K}^T(\frac{\Delta c_p(T-298K)+\Delta H_R^0}{T^2})dT}{R}\}}\ \textmd{=:aus der Van-’t-Hoff-Gleichung}:=\frac{dln(k)}{dT}=\frac{\Delta H_R^0}{RT} $ \\
& & $ k_a(T)=k_a^0*e^{\{ \frac{\frac{-\Delta H_R^0}{T}+\Delta c_pln(T)+\frac{\Delta c_p*298K}{T}+\frac{\Delta H_R^0}{298K}-\Delta c_pln(298K)-\Delta c_p}{R} \}}\ \textbf{mit}\ \Delta c_p=\sum(\nu_ic_{p,i}) $ \\
& & $ k_x=\prod\limits_{i=1}^{N} x^{\nu_i}_i\ \textmd{mit}\ x_i=a_i(\frac{1bar}{p})\ \textbf{und}\ k_c=\prod\limits_{i=1}^{N} c^{\nu_i}_i\ \textmd{mit}\ c_i=x_ic_0\ \textbf{und}\ k_p=\prod\limits_{i=1}^{N} x^{\nu_i}_i\ \textmd{mit}\ p_i=x_ip_0 $ \\
& & $ k_a=k_x(\frac{p}{1bar})^{\overline{\nu}_i}\ \textbf{und}\ k_a=k_c(\frac{p}{1bar*c_0})^{\overline{\nu}_i}\ \textbf{und}\ k_a=k_p(\frac{1}{1bar})^{\overline{\nu}_i}\ $ \\
\hline
\multicolumn{3}{|c|}{\bfseries Kinetik}\\\hline
5. &Ordung einer Reaktion \& Elementarreaktionen &
$ \sum\limits_{i=1}^{N} \kappa_{i}\ \forall \text{ Produkte und Edukte \& } \kappa_i = |\nu_i|$ \\
\hline
6. &Autokat. \& Inhibierung&
$r=(k*c^{\kappa 1}_{eduk1}*c^{\kappa 2}_{eduk2})*c^{(\kappa3>0)}_{produk,autokat}*c^{(\kappa 4<0)}_{produk,inhib}$ \\
\hline
7. &Dimension von k als Reaktionsgeschw.-Konst.&
$ \sum\limits_{i=1}^{N} \kappa_{i} =0\Rightarrow [\frac{mol}{m^3s}]\ \textbf{oder}\sum\limits_{i=1}^{N} \kappa_{i} =1\Rightarrow [\frac{1}{s}]\ \textbf{oder} \sum\limits_{i=1}^{N} \kappa_{i} =2\Rightarrow [\frac{m^3}{mol*s}] $ \\
\hline
8. &Arrhenius&% Einheit von R ?
$k(T)=k_{\infty}*exp\{ \frac{E_A}{-RT}\}\text{ mit T in Kelvin und R=0,0083144621}\frac{J}{kmolK} $ \\
\hline
9. &Aktivierungsenergie \& Stoßfaktor&
$E_A:[\frac{kJ}{kmol}]\ \text{\&}\ k_{\infty}:[\frac{1}{s}] $ \\
\hline
%10. & Differential \& Integral-Methode&
%$r(t)\approx \frac{1}{\nu_i}(\frac{c_i(t+\Delta t)-c_i(t)}{\Delta t})\Rightarrow \text{Grafik 1}\ \textbf{bzw.}\ \text{über die Integralmethode bei bek.}\ \kappa \leadsto \int\limits_{c_1}^{c_{10}} \frac{dc_1}{\nu_1k_{\kappa1}c_1^{\kappa_1}}=\int\limits_{0}^{t}dt$ \\
%& & \text{Grafik 1}\hspace{0cm}\includegraphics[width=0.05\textwidth]{Arrenius.jpg} \text{Grafik 2} \hspace{0cm}\includegraphics[width=0.17\textwidth]{Intmethode.jpg}$\Rightarrow \text{Anstieg = k}$ \\
%\hline
11. &Äquimolare Einsatzmengen: $(\frac{c_1}{c_2}=\frac{\nu_1}{\nu_2})$&
$r=k*c^{(\kappa 1+\kappa2)}_{2}$ \\
\hline
12. &Überschussmethode: $(c_{10}\gg c_{20}\Rightarrow c_1\approx c_{10})$&
$r=k*c^{\kappa2}_{2}$ \\
\hline
13. &Stoffmengenänderungsgeschwindigkeit&
$R=\sum\limits_{i=1}^{N}\nu_{ij}*r_j=\frac{dc_i}{dt} $ \\
\hline
14. &reversibele R.: $A_1+A_2\rightleftharpoons^1_2 A_3+A_4$&
$K_c=\frac{k_{1}}{k_{2}}\Rightarrow r=k_{1}(c_1c_2-\frac{c_3c_4}{K_c})$ \\
\hline
15. ¶llel R. \& Folge-R.:&
$R=\frac{dc_i}{dt}\Rightarrow \int\limits_{c_i}^{c_{i0}}\frac{dc_i}{-R}=-\int\limits_{0}^{t}dt\Rightarrow$\ \text{erst für }$c_1$\text{, damit dann für }$c_2$\text{ und damit dann für }$c_3$ \\
\hline
\multicolumn{3}{|c|}{\bfseries Reaktorauslegung}\\\hline
16. &Diffusionsstromdichte&
$J_i=c_i(u_i-u) \text{ mit }\sum\limits_{i=1}^{N}J_i=0 $ \\
\hline
17. &Stoffstromdichte $[\frac{mol}{m^2s}]$&
$N_{ges}=\sum\limits_{i=1}^{N}N_i=\sum\limits_{i=1}^{N}u_ic_i=uc_{ges}\ \& \ N_i=J_i+x_iN_{ges}=\text{Diffusion+Konvektion}$ \\
\hline
18. &Raumzeit&
$\overline \tau =\frac{c_{10}V}{F_{10}}=\frac{V}{q_0}\Rightarrow \dot \xi=\frac{\xi}{\overline \tau}[\frac{mol}{s}]$ \\
\hline
19. &Umsatz mit $\frac{n_{i0}}{-\nu_i}\Rightarrow$ Minimum !&
$X=\frac{n_{10}-n_1}{n10}=\frac{F_{10}-F_1}{F_{10}}\Rightarrow \xi_{end}=\frac{n_{10}X_1}{-\nu_i}$ \\
\hline
20. &Wärmeproduktionsrate&% wirklich ein kleines r am Q ?
$\dot{Q}_r=\sum\limits_{j=1}^{N}-\Delta H_{Rj}r_j$ \\
& & $\text{Wärmebilanz: }\frac{d(mc_pT)}{dt}=Q_0-Q+N_{Hr}+V\dot Q_r $ \\ % was ist das ?
\hline
19. &Mischungen&
$\text{Verweilzeitverteilungsfunktion }E(t)=\frac{q_0c_T(t)}{n_{T0}}=\frac{c_T(t)}{\int\limits_{0}^{\infty}c_T(t)dt}\text{ mit }\int\limits_{0}^{\infty}E(t)dt=1$ \\
& & $\text{ E(t): welcher Anteil der Durchlaufströmung wie lang im Reaktor bleibt} $ \\
& & $\text{Verweilzeitsummenfunktion }F(t)=\frac{c_T(t)}{c_{T0}} =\int \limits_{0}^{\tau} E(t)dt\ \& \ 1-F(t)=\int\limits_{\tau}^{\infty}E(t)dt $ \\
& & $\text{ F(t): Anteil des Ausgangsstroms der länger oder kürzer als }\tau \text{ im Reaktor bleibt, je nach Integralgrenzen}$\\
\hline
19. &mittlere Verweilzeit $\tau $&
$\text{als erstes Moment von E(t) :}=\int\limits_{0}^{\infty}tE(t)dt$ \\
& &$\textit{allgemein: }\tau\not=\overline\tau\textit{ aber im idealen Reaktor: }\tau=\overline\tau$\\
\hline
19. &Varianz $\sigma^2$&
$\text{als zweites Moment von E(t) :}=\int\limits_{0}^{\infty}(t-\tau)E(t)dt=\int\limits_{0}^{\infty}t^2E(t)dt-\tau^2$ \\
& &\\
\hline
19. &Schiefe $s^3$&
$\text{als drittes Moment von E(t) :}=\frac{1}{\sigma^{\frac{2}{3}}}\int\limits_{0}^{\infty}(t-\tau)^3 E(t)dt$ \\
& &\\
\hline
20. &als nächstes sind ideale Reaktoren dran!&
$X=\frac{n_{10}-n_1}{n10}=\frac{F_{10}-F_1}{F_{10}}\Rightarrow \xi_{end}=\frac{n_{10}X_1}{-\nu_i}$ \\
\hline
\multicolumn{3}{|c|}{\bfseries Helferchen}\\\hline
X. &Konzentrationen &%der erste bruch, stimmt das ?
$c_i=\frac{F_i}{q}=\frac{F_i+\nu_i \dot \xi}{q}$ \\
\hline
\end{tabularx}
\end{document}
