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\documentclass[a4paper,12pt]{article}
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Die möglichen Wellenlängen sind dabei über die Länge des Resonators über Formel \ref{eq:Wellenlaengen} festgelegt. 

\begin{equation}
\label{eq:Wellenlaengen}
\lambda=2\cdot \frac{d}{n},\;\;\;\;n=1,2,3,...
\end{equation}

\documentclass[a4paper,12pt]{article}
%\usepackage{german}%Hoffnunslos veraltet!!!!
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\begin{document}
Die möglichen Wellenlängen sind dabei über die Länge des
Resonators über Formel \ref{eq:Wellenlaengen} festgelegt.

\begin{equation}
	\label{eq:Wellenlaengen}
	\lambda=2\cdot \frac{d}{n},\;\;\;\;n=1,2,3,...
\end{equation}
\end{document}

Dass die Laserstrahlung im Resonator bleibt und diesen nicht über den Rand eines Spiegels verlässt, müssen die Bedingungen aus den Gleichungen \ref{eq:Resonatorparameter} und \ref{eq:Krit1} erfüllt werden. Für hemisphärische Resonatoren vereinfacht sich dies auf Gleichung \ref{eq:Krit2}. 

\begin{equation}
\label{eq:Resonatorparameter}
p_{\mathrm{i}}=1-\frac{d}{R_{\mathrm{i}}
\end{equation}

\begin{equation}
\label{eq:Krit1}
0<p_{1} \cdot p_{2}<1
\end{equation}

\begin{equation}
\label{eq:Krit2}
R_{\mathrm{kfk}>d>0
\end{equation}